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Mathematik-Online-Lexikon:

Gedämpfte harmonische Schwingungen


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Die Differentialgleichung

$\displaystyle u^{\prime\prime} + 2r u^\prime + \omega_0^2 u =
c \cos(\omega t)
$

mit $ r>0$ modelliert sowohl eine elastische Feder als auch einen elektrischen Schwingkreis.

\includegraphics[height=0.6\moimagesize]{feder2.eps}

$\displaystyle 2r=\frac{c}{m}\ ,\ \omega_0^2=\frac{k}{m}
$

\includegraphics[height=0.6\moimagesize]{stromkreis.eps}

$\displaystyle 2r=\frac{R}{L}\ ,\ \omega_0^2=\frac{1}{LC}
$

Je nach Typ der Lösungen $ u_h$ der homogenen Differentialgleichung ($ c=0$) unterscheidet man die Fälle

Eine partikuläre Lösung ist

$\displaystyle u_p(t) = c' \cos(\omega t + \delta)
$

mit der Amplitude $ c' = c / \sqrt{(\omega_0^2-\omega^2)^2 + (2r\omega)^2}$ und Phase $ \delta = \operatorname{arg}(\omega_0^2-\omega^2-\mathrm{i}
2r\omega)$. Die allgemeine Lösung der Differentialgleichung erhält man durch Addition von $ u_h$.

\includegraphics[width=.8\textwidth]{strom_versionen.eps}

Wie aus der Abbildung ersichtlich ist, kann das qualitative Verhalten von Lösungen sehr unterschiedlich sein.

Erläuterung:


[Verweise]

  automatisch erstellt am 19.  8. 2013